Преходът на желязото от феромагнитно състояние към парамагнитно състояние
Преходът на желязото от феромагнитно към парамагнитно състояние може лесно да се демонстрира с най-простите средства. Взех малко навита желязна тел с дебелина около милиметър (телта, използвана за фиксиране на тапи за бутилки с шампанско) и я завързах с дълго парче много тънка медна тел към гърлото на бутилката. Отстрани беше прикрепен магнит, свален от старо радио.
Беше необходимо да поставите желязната тел близо до магнита, така че да "виси във въздуха": от едната страна тя се привлича от магнита, но медната тел не позволява на желязото да се приближи. След това преместих желязната жица далеч от магнита, така че тя все още виси във въздуха, но беше на ръба да падне.
Описаните манипулации не бяха лесни за извършване: за пореден път се убеждавате, че магнитното поле дава силно привличане, но с разстояние то бързо отслабва. Необходимо е да преместите желязната жица малко по-близо - и тя ще се залепи здраво за магнита, малко по-далеч - и ще падне под собствената си тежест.
Магнетизмът не е гравитация за вас. От една страна, гравитационните сили са слаби: можете да вдигнете скала, която привлича цялата Земя - огромна планета. Но от друга страна, няма да се измъкнете от гравитацията - дори на Луната: с разстояние гравитационната сила намалява много по-бавно от магнетизма.
Спомням си случая, описан в книгата Невероятна физика .
„...появи се фантастичен проект за спасяване на кораби от вражески гюлла. Идеята беше да се монтират мощни магнити, покрити с дебела броня на кораба към противника. Останалата част от кораба можеше да бъде оставена незащитена.
По принцип всичко беше правилно, с изключение на това, че дори най-мощният от магнитите не може да действа на голямо разстояние. Нека си представим, че имаме магнит, способен да привлече 10 тона желязо на разстояние 1 см. Това е много силен магнит. Така че, ако преместим полезен обект с още 1 см, тогава силата на привличане ще спадне 8 пъти! На разстояние 1 м силата на привличане ще падне 1 000 000 пъти и не може да се говори за привличане на ядрата.
Но през миналия век те все още не знаеха как да изчислят силата на магнитите и такава магнитна броня все пак беше построена през 1887 г. Този магнит привлече стоманена плоча, така че беше необходима сила от 10 тона, за да я откъсне Четири 120-килограмови ядра висяха едно след друго на полюса на магнита. Но на 2 метра от магнита хората, които имаха стоманени предмети в джобовете си, почти не усещаха ефекта на магнита. Нямаше какво да се мисли за привличането на вражеските ядра. Вярно е, че такъв магнит е действал върху стрелка на компас в продължение на 10 км. "
Сега нека започнем да експериментираме. Навитата желязна тел "витае" близо до магнита: феромагнитът се привлича от магнитното поле и има тенденция да се приближи до магнита. Единствено медната тел го пази от това. Какво се случва, ако феромагнитът се превърне в парамагнетик? Взех факла и насочих пламъка към желязната тел (като внимавам да не ударя магнита с пламъка). Жицата, нагрята до червено сияние (частично - до жълто), започна бавно да се отдалечава от магнита - "провисна" и накрая падна. След охлаждане жицата отново започва да се привлича към магнита и експериментът може да се повтори многократно.
Когато жицата се нагрява, желязото достига температурата на Кюри и се превръща в парамагнит. Привличането към магнита се запази, но рязко отслабна - в резултат на това жицата падна под собствената си тежест. Когато жицата излезе извън пламъка, тя бързо се охлади и отново се превърна във феромагнит: отново щеше да бъде привлечен от магнита, ако не се беше отдалечил от него при падането.
Но, може би, отоплението няма нищо общо с това: потокът от газове от горелката просто "издуха" жицата? Проведох контролен експеримент: отворих подаването на газ до максимум, но не запалих пламъка. Когато изпратих струята към жицата, "висяща" близо до магнита, това не й направи никакво впечатление.
Нека ви напомня, че за желязото температурата на Кюри е 770 ° C - от практическа гледна точка това е много. Ето защо за експеримента е избрана лека желязна тел – по-трудно би било да се нагрее по-масивен обект до точката на Кюри. Дори в случай на проводник, само част от него достигна точката на Кюри, но това е напълно достатъчно - основното е да нагреете с пламък точно онези участъци от проводника, които са най-близо до магнита (не забравяйте, че магнитните сили са с малък обсег: привличането на отдалечените участъци от проводника към магнита е недостатъчно, за да го задържи във въздуха). Във всеки случай е необходима добра горелка с относително тесен пламък.
_______________________________________________
Феромагнетите са вещества, които под определена температура (точка на Кюри) имат спонтанно намагнитване, при липса на външно магнитно поле (x> 1, при малко t° има спонтанно намагнитване, което се променя силно под действието на външни сили, хистерезисът е Характеристика).
Магнитен хистерезис - изоставането на магнитната индукция от външното магнетизиращо поле, поради факта, че магнитната индукция зависи от предишната й стойност. Последица от необратимостта на процесите на намагнитване.
Домейнът е макроскопична област в магнитен кристал, в която ориентацията на вектора на спонтанно равномерно намагнитване (при t ° под точката на Кюри) се завърта или измества по определен начин спрямо посоките на съответния вектор в съседните домейни.
Точката на Кюри е температурата на фазов преход от втори ред, свързан с рязка промяна в свойствата на симетрията на веществото (при феромагнети, магнитни).
Във феромагнитите, поради големия параметър на кристалната решетка, в състояние със силно припокриване на вълновите функции на електрони с антипаралелни завъртания възниква енергия на електростатично отблъскване, което значително увеличава енергията на системата, за разлика от минималната енергия, когато вълновите функции на електроните се изтласкват в отделни състояния с паралелна ориентация на спиновете.
Свободни затихващи електромагнитни трептения.
Демпферни трептения - трептения, котка енергия. намалява с времето.
Те се характеризират с това, че амплитудата на трептенията A yavl. намаляваща функция. Обикновено затихването възниква под действието на силите на съпротивление на средата, най-често изразено като линейна зависимост от скоростта на вибрацията или нейния квадрат.
- амплитудната стойност на зарядите в момент t = 0
45. Енергиен осцилаторен брояч. Свободни незатихващи електромагнитни трептения.
електромагнит. флуктуации - електрически и магнитни величини, периодично променящи се във времето в електрическа верига.
Идеалната осцилаторна верига е ел. верига, се състои от намотка с индуктивност L и кондензатор с капацитет C. (В реална верига има съпротивление R). Идеалното електрическо съпротивление на контура = 0.
Свободни електромагнитни трептения във веригата - периодична промяна в заряда на намотките на кондензатора, силата на тока и по-специално във веригата се случва без консумация на енергия от външни източници.
Че. Появата на свободни електромагнитни трептения във веригата се дължи на презареждането на кондензатора и появата на самоиндукционна ЕМП в намотката, която осигурява това "презареждане". Трептенията се случват хармонично. Законът.
Силата на магнетизма се определя от така наречения "магнитен момент" - диполния момент вътре в атома, който идва от ъгловия импулс и спина на електроните. Материалите имат различна структура на собствените си магнитни моменти, в зависимост от температурата. Точката на Кюри е температурата, при която се променят присъщите магнитни моменти на материала.
Постоянният магнетизъм се дължи на подравняване на магнитните моменти, а индуциран магнетизъм се създава, когато неуредените магнитни моменти са принудени да се подравнят в приложено магнитно поле. Например, подредените магнитни моменти (феромагнитни) се променят и се разстройват (парамагнитни) при температурата на Кюри. По-високите температури правят магнитите по-слаби, тъй като спонтанният магнетизъм възниква само под температурата на Кюри - това е една от основните характеристики на такива спонтанни явления. Магнитната чувствителност над температурата на Кюри може да бъде изчислена с помощта на закона Кюри-Вайс, който се извлича от закона на Кюри.
Употреба и формули
По аналогия с феромагнитните и парамагнитните материали, температурата на Кюри може да се използва и за описание между фероелектричество и параелектричество. В този контекст параметърът на реда е електрическата поляризация, която преминава от крайна стойност до нула, когато температурата се повиши над температурата на Кюри.
Магнитните моменти са постоянни диполни моменти вътре в атома, които съдържат електронния момент според отношението μl = el / 2me, където me е масата на електрона, μl е магнитният момент, l е ъгловият момент, без който е трудно да се изчисляване на температурата на Кюри; това съотношение се нарича жиромагнитно.
Електроните в атома внасят магнитни моменти от собствения си ъглов импулс и от своя орбитален импулс около ядрото. Магнитните моменти от ядрото са незначителни, за разлика от магнитните моменти от електроните. Топлинният принос води до по-високи енергии на електроните, нарушавайки реда и нарушавайки подравняването между диполите.
Особености
Феримагнитните и антиферомагнитните материали имат различна структура на магнитния момент. При определена температура на Кюри на материала тези свойства се променят. Преходът от антиферомагнит към парамагнит (или обратно) се случва при температурата на Неел, която е подобна на температурата на Кюри - това по същество е основното условие за такъв преход.
Феромагнитните, парамагнитните, феримагнитните и антиферомагнитните структури се състоят от собствени магнитни моменти. Ако всички електрони в структурата са сдвоени, тези моменти се отменят поради техните противоположни спинове и ъглови моменти. Така, дори когато се прилага магнитно поле, тези материали имат различни свойства и нямат температура на Кюри – за желязото например се използва съвсем различна температура.
Материалът е парамагнитен само над температурата на Кюри. Парамагнитните материали са немагнитни, когато няма магнитно поле, и магнитни, когато се прилага магнитно поле. Когато няма магнитно поле, материалът има неуредени магнитни моменти; тоест атомите са асиметрични и не са подравнени. Когато е налице магнитно поле, магнитните моменти се пренареждат временно успоредно на приложеното поле, атомите са симетрични и подравнени. Магнитните моменти, подравнени в една посока, са причината за индуцираното магнитно поле.
За парамагнетизма този отговор на приложено магнитно поле е положителен и е известен като магнитна чувствителност. Магнитната чувствителност се прилага само над температурата на Кюри за неуредени състояния.
Извън точката на Кюри
Над температурата на Кюри атомите се възбуждат и ориентациите на спина стават рандомизирани, но могат да бъдат пренаредени от приложеното поле, т.е. материалът става парамагнитен. Всичко под температурата на Кюри е пространство, чиято вътрешна структура вече е претърпяла фазов преход, атомите са подредени и самият материал е станал феромагнитен. Магнитните полета, индуцирани от парамагнитни материали, са много слаби в сравнение с магнитните полета на феромагнитните материали.
Материалите са само феромагнитни под съответните им температури на Кюри. Феромагнитните материали са магнитни при липса на приложено магнитно поле.
Когато няма магнитно поле, материалът има спонтанно намагнитване, което е резултат от подредени магнитни моменти. Тоест за феромагнетизма атомите са симетрични и подравнени в една посока, създавайки постоянно магнитно поле.
Температура на Кюри за феромагнити
Магнитните взаимодействия се държат заедно чрез обменни взаимодействия; в противен случай термичното разстройство би преодоляло магнитните моменти. Обменното взаимодействие има нулева вероятност паралелни електрони да заемат една и съща точка от времето, което предполага предпочитано паралелно подравняване в материала. Факторът на Болцман допринася значително, тъй като предпочита взаимодействащите частици да са подравнени в една и съща посока. Това води до факта, че феромагнитите имат силни магнитни полета и висока дефиниция на температурата на Кюри от около 1000 K.
Феримагнитните материали са магнитни при липса на приложено магнитно поле и са съставени от два различни йона.
Спонтанен магнетизъм
Когато няма магнитно поле, материалът има спонтанен магнетизъм в резултат на подредени магнитни моменти; тези. за феримагнетизма магнитните моменти на същия йонен момент са подравнени в една посока с определена стойност, а магнитните моменти на другия йон са насочени в обратна посока с различна стойност. Тъй като магнитните моменти са с различна величина в противоположни посоки, има спонтанен магнетизъм и магнитно поле.
Какво се случва под точката на Кюри?
Според съвременния фероелектрик температурата на Кюри има своите ограничения. Подобно на феромагнитните материали, магнитните взаимодействия се държат заедно чрез обменни взаимодействия. Въпреки това, ориентациите на моментите са антипаралелни, което води до чист импулс чрез изваждане на техния импулс един от друг.
Под температурата на Кюри, атомите на всеки йон са подредени успоредно с различни импулси, причиняващи спонтанен магнетизъм; материалът е феримагнитен. Над температурата на Кюри материалът е парамагнитен, тъй като атомите губят подредените си магнитни моменти, когато материалът претърпи фазов преход.
Температура и магнетизъм на Neel
Материалът има еднакви магнитни моменти, подравнени в противоположни посоки, което води до нулев магнитен момент и нулев магнетизъм при всички температури под температурата на Неел. Антиферомагнитните материали са слабо намагнетизирани при липса на магнитно поле.
Подобно на феромагнитните материали, магнитните взаимодействия се държат заедно чрез обменни взаимодействия, които предотвратяват преодоляването на термичното разстройство на слабите взаимодействия на магнитните моменти. Когато се появи разстройство, то е при температура на Неел.
Феромагнитните свойства на веществото се проявяват само при температури под точката на Кюри.
По-голямата част от атомите имат собствено магнитно поле. Почти всеки атом може да се разглежда като малък магнит със северен и южен полюс. Този магнитен ефект се обяснява с факта, че електроните, когато се движат в орбити около атомното ядро, създават микроскопични електрически токове, които генерират магнитни полета ( см.Откритието на Ерстед). Като добавим магнитните полета, индуцирани от всички електрони на атома, получаваме общото магнитно поле на атома.
В повечето вещества магнитните полета на атомите са ориентирани произволно, в резултат на което те взаимно се гасят. Въпреки това, в някои вещества и материали (предимно в сплави, съдържащи желязо, никел или кобалт), атомите са подредени по такъв начин, че техните магнитни полета са насочени в една посока и се подсилват взаимно. В резултат на това парче от такова вещество е заобиколено от магнитно поле. От тези вещества, наречени феромагнети, тъй като те обикновено съдържат желязо и получават постоянни магнити.
За да разберете как се образуват феромагнитите, представете си парче нажежено желязо. Поради високата температура атомите в него се движат много бързо и хаотично, като не оставят място за подреждане на атомните магнитни полета в една посока. Въпреки това, с понижаване на температурата, топлинното движение отслабва и други ефекти започват да преобладават. В желязото (и някои други метали) на атомно ниво действа сила, за да обедини магнитните диполи на съседните атоми един с друг.
Тази сила на междуатомно взаимодействие, наречена обменна сила, е описан за първи път от Вернер Хайзенберг ( см.Принцип на неопределеността на Хайзенберг). Това се дължи на факта, че два съседни атома могат да обменят външни електрони и тези електрони започват да принадлежат едновременно на двата атома. Обменната сила свързва здраво атомите в кристалната решетка на метала и прави магнитните им полета успоредни и насочени в една посока. В резултат на това подредените магнитни полета на съседните атоми се подсилват взаимно, а не се гасят. И този ефект може да се наблюдава в обема на вещество от порядъка на 1 mm 3, което съдържа до 10 16 атома. Атоми от такива магнитен домен (см.по-долу) са подредени по такъв начин, че имаме чисто магнитно поле.
При високи температури действието на тази сила се възпрепятства от топлинното движение на атомите, докато при ниски температури атомните магнитни полета могат да се подсилват взаимно. Температурата, при която се осъществява този преход, се нарича Точката на Кюриметал – в чест на френския физик Пиер Кюри, който го е открил.
В действителност структурата на феромагнитите е много по-сложна от описаната по-горе. Обикновено отделните домейни включват само няколко хиляди атома, чиито магнитни полета са еднопосочни, но полетата на различните домейни са насочени произволно и в съвкупността материалът не е намагнетизиран. Следователно обикновеното парче желязо не проявява магнитни свойства. Въпреки това, при определени условия, магнитните полета на домейните, които съставляват феромагнетика, също са подредени (например, когато горещото желязо се охлади в силно магнитно поле). И тогава получаваме постоянен магнит. Наличието на точката на Кюри също обяснява защо, когато постоянен магнит се нагрее силно, в даден момент, той е пълен размагнитване.
Мария Склодовска Кюри, 1867-1934
Поляк, тогава френски химик. Тя е родена във Варшава в интелектуално семейство по време на тежкия период на руската окупация, която падна в съдбата на Полша. Докато учи в училище, тя помага на майка си да поддържа пансион, като служи там като прислужница. След като напуска училище, тя работи известно време като гувернантка в богати семейства, за да печели пари, за да получи медицинско образование за сестра си. През този период годежът на Склодовска с млад мъж от семейството, в което тя служи (родителите смятаха такъв брак на сина си за недостоен за социалния им статус и пропуснаха брилянтна възможност да подобрят семейния си генофонд) беше разстроен от родителите на младоженеца. След като сестра й получава медицинско образование в Париж, самата Склодовска отива да учи там.
Блестящите резултати от приемните изпити по физика и математика привлякоха внимателното внимание на водещи френски учени към младия поляк. Резултатът е годежът й през 1894 г. с Пиер Кюри и бракът й през следващата година. В онези години изследванията на явлението радиоактивност тепърва започваха и имаше много работа в тази област. Пиер и Мария Кюри се заемат да извличат радиоактивни проби от руди, добивани в Бохемия и да ги изучават. В резултат на това съпрузите успяха да открият няколко нови радиоактивни елемента наведнъж ( см.Радиоактивен разпад), един от които е наречен кюрий в тяхна чест, а друг - полоний в чест на родината на Мария. За тези изследвания семейство Кюри, заедно с Анри Бекерел (1852-1908), който открива рентгеновите лъчи, са удостоени с Нобелова награда по физика за 1903 г. Именно Мария Кюри за първи път измисли термина "радиоактивност" - по името на първия открит от Кюри радиоактивен елемент радий.
След трагичната смърт на Пиер през 1906 г. Мария Кюри отказва пенсията, предлагана от университета в Сорбоната и продължава изследванията си. Тя успя да докаже, че в резултат на радиоактивния разпад настъпва трансмутация на химични елементи и по този начин положи основата на нов клон на природните науки - радиохимията. За тази работа Мария Кюри е удостоена с Нобелова награда по химия през 1911 г. и става първият учен, който печели два пъти най-престижната награда за постижения в естествените науки. (През същата година Парижката академия на науките отхвърли нейната кандидатура и не прие Мария Кюри в редиците си. Очевидно две Нобелови награди изглеждаха на господата на академиците недостатъчни, за да преодолеят склонността си към дискриминация по националност и пол. .)
По време на Първата световна война Мария Кюри се занимава с активни приложни медицински изследвания, като работи на фронта с преносим рентгенов апарат. През 1921 г. в Америка е открит абонамент за събиране на средства за закупуването на 1 грам чист радий за Мария Кюри, който й е нужен за по-нататъшни изследвания. По време на нейното триумфално пътуване до Америка с публични лекции, ключът към кутия с благороден радиоактивен метал беше представен на Кюри от президента на Съединените щати Уорън Хардинг.
Последните години от живота на Мария Кюри бяха изпълнени с важни международни инициативи в областта на науката и медицината. В началото на 30-те години на миналия век здравето на Мария Кюри се влошава рязко - огромните дози радиоактивно излъчване, които получава в хода на многогодишни експерименти, я засягат - и през 1934 г. тя умира в санаториум във френските Алпи.
Пиер Кюри, 1859-1906
френски физик. Роден в Париж в семейството на виден лекар. Получава образование у дома. Първоначално учи фармакология в Сорбоната, но много скоро започва да се интересува от естественонаучни експерименти с кристали, които брат му Жак провежда, и в крайна сметка става директор на Училището по физика и химия (École de Physique et Chimie). През 1895 г. се жени за Мария Склодовска и през същата година защитава докторска дисертация за магнитните свойства на парамагнитите ( см.Законът на Кюри). Заедно със съпругата си, в най-тежките условия на работа, той провежда експерименти в Училището за изследване на свойствата на радиоактивните вещества. През 1904 г. е назначен на длъжността професор по физика и директор на лабораторията (скоро преобразувана в Радиевия институт) на Сорбоната. През април 1906 г. Пиер Кюри загива при нелеп инцидент, падайки под колелата на кабината. Той дори нямаше време да завърши оборудването за новата си лаборатория.
Фазови преходи от втори вид
ФАЗОВИ ПРЕХОДИ (фазови трансформации), преходи на вещество от една фаза в друга, възникващи при промяна на температурата, налягането или под въздействието на други външни фактори, например магнитни или електрически полета.
Фазовите преходи от втори ред са фазови преходи, при които вторите производни на термодинамичните потенциали по отношение на налягането и температурата се променят рязко, докато първите им производни се променят постепенно. От това следва по-специално, че енергията и обемът на веществото по време на фазов преход от втория вид не се променят, но се променят неговият топлинен капацитет, свиваемост, различни податливости и т.н.
Фазовите преходи от втори ред са придружени от промяна в симетрията на веществото. Промяната в симетрията може да бъде свързана с изместване на определен тип атоми в кристалната решетка или с промяна в подреждането на веществото.
В повечето случаи фазата с по-голяма симетрия (т.е. включваща всички симетрии на другата фаза) съответства на по-високи температури, но има изключения. Например, когато преминава през долната точка на Кюри в солта на Рошел, фазата, съответстваща на по-ниска температура, има ромбична симетрия, докато фазата, съответстваща на по-висока температура, има моноклинна симетрия.
За количествено характеризиране на симетрията във фазов преход от втори ред се въвежда параметър на порядъка, който приема стойности, различни от нула във фазата с по-голяма симетрия и идентично изчезва в неуредената фаза.
Температура на Кюри
магнитно поле с температура на кюри
Температурата на Кюри е температурата на фазов преход от втори ред, свързан с прекъсната промяна в свойствата на симетрията на веществото (например магнитна - във феромагнитите, електрическа - във всички фероелектрици, кристално-химична - в подредени сплави) . Наречен на П. Кюри. При температури под точката на Кюри, феромагнитите имат спонтанно (спонтанно) намагнитване и определена магнитна кристална симетрия. В точката на Кюри () интензивността на термичното движение на атомите на феромагнетика е достатъчна, за да унищожи спонтанното му намагнитване („магнитен ред“) и да промени симетрията, в резултат на което феромагнетикът се превръща в парамагнит. По същия начин, в антиферомагнитите в (в така наречената антиферомагнитна точка на Кюри или точка на Неел), тяхната характерна магнитна структура (магнитни подрешетки) се разрушава и антиферомагнитите се превръщат в парамагнети. При всички фероелектрици и антифероелектрици термичното движение на атомите намалява до нула спонтанната подредена ориентация на електрическите диполи на единичните клетки на кристалната решетка. В подредените сплави в точката на Кюри (в случай на сплави тя се нарича още точка на Курнаков) степента на далечния ред в подреждането на атомите (йони) на компонентите на сплавта става нула.
По този начин, във всички случаи на фазови преходи от втори ред (като точката на Кюри), когато веществото изчезне, един или друг тип атомен „ред“ (подредена ориентация на магнитни или електрически моменти, ред на далечни разстояния в разпределението на атоми над местата на кристалната решетка в сплави и др.) NS.). Специфични промени в много физични свойства (например топлинен капацитет, магнитна чувствителност и т.н.) настъпват в вещество близо до точката на Кюри, достигайки максимум при, който обикновено се използва за точно определяне на температурата на фазовия преход.
Числовите стойности на температурата на Кюри са дадени в специални справочници.
Температурата на Кюри може да се определи от температурната зависимост на намагнитването чрез екстраполиране на стръмната част на зависимостта към оста на температурата.
Тъй като измерването на намагнитването на пробата на магнитометър се извършва в доста силно външно магнитно поле, в близост до точката на Кюри, преходът феромагнит-парамагнит се размазва поради увеличаване на растежа на парапроцеса с повишаване на температурата .
Методи за определяне на температурата на Кюри
Следните са сравнително прости и добре познати
1) от максималния температурен коефициент на електрическо съпротивление
2) по максимума на отрицателния галваномагнитен ефект (поради пропорционалността) R)
3) от изчезването на спонтанното намагнитване M (T) или от минимума на зависимостта на производната dM / dT
4) при изчезване на първоначалната пропускливост
5) от изотермични измервания на специфичната топлина Cmagn (T) в нулеви и ненулеви магнитни полета. В точката на Кюри има максимум на производната на специфичната топлина
Тази статия представя метод за определяне на точката на Кюри, използвайки ефекта от увеличаване на чувствителността в слаби магнитни полета с повишаване на температурата. Поведението на чувствителността h в близост до точката на Кюри се описва, според съществуващите теории, във формата:
h ~ g (T - TC) -1 (1)
където r може да варира в диапазона от 1,26 до 1,4 От (1) следва, че при T> TC стойността h> 0. Максимумът на зависимостта h = h (T) е рязко изразен само за чисти феромагнитни вещества. При хетерогенни материали, съдържащи структурни несъвършенства, примеси, кривата h = h (T) има замъглена форма в областта на TS. За феримагнитите, поради взаимното влияние на нееквивалентни магнитни подрешетки, максимумът h е по-слабо изразен в сравнение с феромагнитите. В този случай за точката на Кюри е препоръчително да се вземе температурата, съответстваща на точката на пресичане на прави линии, които апроксимират възходящия и низходящия участък от зависимостта в областта TS.
Методът на Белов-Горяги използва разширението на Ландау на термодинамичния потенциал C в серия по мощности на намагнитване със съответен коефициент за всяка степен.
В състояние на термодинамично равновесие
Показаните стойности се използват.
Където M0 е намагнитването на насищане, TC е температурното отношение на Кюри (2) се преобразува във формата
Коефициентите от дясната страна на съотношение (3) са функции на намалената температура и се разширяват в ред на Тейлър в близост до температурата на Кюри, тоест при φ = 1.
Коефициентът a може да се определи от зависимостите на изотермичното поле на намагнитване и тъй като при T? TC a = 0, това свойство може да се използва за определяне на температурата на Кюри.
